由于显示屏与电子束扫描的曲率半经的不同，同一偏转角q在过缘的扫描会拉长(又称延伸)，如图5(a)所示，dO
衡量，实践表明只要SH或SV不大于3％，失真则不被肉眼觉察。如今彩管本身生产工艺的改进，已能做到SV≤2％、SH≥6％。因此，康佳“K”系列彩电线路中只有东西方向的枕形校正附加电路，如图1所示。而南北方向则无需补偿。如图6(a)可见，在一场312．5行组成的行扫描光栅中，当输入等幅的行扫描锯齿波电流时，呈现中问扫描线最短，且按双曲抛物线规律向上下边缘对称地逐渐增长的枕形失真，显然，校正的方法是“对症下药”，输入幅度不相等的行扫描锯齿波，让屏幕中间的幅度最大，向两过按抛物线调幅递减，如图6(b)所示，具体做法如图l所示：在TDA9383内部，利用场扫描锯齿波经积分电路的积分，可得Ew抛物波从（20）脚输出，控制场效应晶体管漏源极之间的等效电阻，抛物波的中心点电压最低，V403等效电阻最大，从（A）点的分流电流iv最小，行扫描电流iy幅度最大；反之，靠近场消隐区抛物波电压逐渐变大，V403等效电阻逐渐变小，从（A）点分流的iv逐渐变大，行扫描电流iy幅度逐渐变小，完成了对行扫描锯齿波的调幅，实现了对东西(Ew)向枕形失真的校正。至于校正量的大小、抛物中心点的位置、校正后的行扫描线的长度以及四角非线性失真的校正……等等，都将在TDA9383内部通过总线调整。
另外，“K”型机的行扫描的驱动信号Hout的输出，还受TDA9383待机控制①脚的电位控制，如图1所示，当①脚为低电平时，V269截止，Hout正常输出：当①脚为高电平时，V269饱和导通，其集电极电位接近零伏，Hout被短路，行输出将停止工作，黑屏。
3．地磁校正电路
不同方位放置的彩电由于地磁的影响，电视画面有时会产生相对于屏幕几何中心逆时或顺时针的旋转现象，如图7所示，为校正这种现象，采用了彩管颈部特设线圈L1900，调整通过它的电流大小和方向产生的附加磁场，抵消地磁的影响，将图像扶正。其电原理图如图8所示。其中V1906、V1905、V1903、V1904两两组成NPN和PNP互补式射随器电流放大，V1907和V1902分别为上述互补电流放大器的输入跟随器，对低阻抗负载L1900而言组成BTL型互补功率放大器，V1908的主要作用是倒相，使TDA9383的⑧脚输出的直流能反相地分别加到V1907、V1902毗的基极。平衡时脚输出平衡点电压，L1900两端直流等电位，电流为零，L1900对地磁校正不起作用，当地磁校正接通之后，通过内部总线的调整，⑧脚电压将大(或小)于平衡点电压，L1900中将有正(自上而下)或负方向流过的电流，电流的大小与⑧脚电压偏离平衡点多少有关，其产生的磁场将抵消地磁的影响，使画面围绕屏幕中心顺时针或逆时针方向旋转，实现画面的扶正为止。 [Page]
该指出的是，如果电路元器件有故障，将失去平衡状态(L1900断路除外)，不仅调整不起作用，而且画面的“旋转”现象可能会更严重，甚至还不如不要地磁校正。
三、场扫描电路
场扫描工作频率低，50／60Hz，而且在扫描正程电流变化尤其缓慢，场偏转线圈的电感特性远不如其电阻特性，换言之，偏转线圈对场扫描锯齿电流而言，主要呈现低电阻特性。根据欧姆定律，要在一个电阻中产生锯齿形电流，其两端电压也必须是锯齿形，因此，与行扫描锯齿电流产生的方法不同，场扫描锯齿电流的产生是用电压电流线性放大的方法，必须的非线性补偿也只能依靠放大器的负反馈或予失真方式解决，关于“K”型机场扫描电路，如图l的上半部分所示。
1．场扫描锯齿电压的形成
在TDA9383内部的集成电路中，首先用场同步脉冲触发，通过一个单稳态电路，产生宽度等于扫描正程时间(PAL制是18．4ms)、周期等于扫描频率倒数(PAL制是20ms)的方波信号，用於控制一个恒流源，其大小与（25）脚外R489(39K)有关，对（26）脚外电容器C489(0．1m)充电，在C489上产生随时问成正比例上升的电压(即锯齿波电压)。再经过内部倒相和差动放大器等集成电路，从（22）脚输出负极性的锯齿波电压，从（21）脚输出对称性很好的正极性的锯齿波电压，其中关于锯齿波幅度(场幅)、锯齿波的予失真度(线性校正)、锯齿波的起始电平(场中心位置)……均可通过内部总线加以调整。
可见C489和R489对场扫描速度至关重要。
“K”系列机型大屏幕彩电，场输出放大采用LA7845N集成块，小屏幕彩电采用LA7840N，两者外部引脚功能相同，但LA7845N工作电流可达2．2AP-P，而LA7840N只有1．8AP-P，内置泵电源电压提升电路；内部采用正负双电源和NPN与PNP互补方式，交越失真小；输出端静态为零电平，可以直接与负载耦合无需隔直电容；容易与低阻负载匹配；有过热保护。
有正负极性的两个据齿波电压从④、⑤脚输入后，经电压放大AMP，推动由NPN和PNP功率管组成的互补式射随器进行电流放大。由于射随器输出阻抗低，与低阻抗的场偏转线圈相匹配，如图9所示，作为负载，场偏转线圈LDY和内阻ry接在LA7845N的②脚与地之间，假如扫描正程锯齿Q1工作在放大区，这时正极性电源必须大於Iym·ry+LDY2Iym\Tu。至于第二项电压的大小，可以这样估计：如果说场扫描正程，放大器输出的平均功率主要是实功率(ry损耗)，即1\2(2Iym)2·ry；那么场扫描逆程，放大器输出的平均功率，则主要是虚功率(供LDY储存磁能)，即DY2Iym\Tu·1\2(2Iym)，两者相等，可得LDY Iym\Tu≈Iym·ry，因此可以说，场扫描逆程正极性电源电压，应该选择约等于扫描正程正极性电源电压的三倍。这样自然出现矛盾，若负极性电源电压选择-VCCc，按扫描正程的需要选择正极性电源电压等于Vcc，势必在扫描逆程期间Ql严重反偏(uce=-2Vcc)；若按扫描逆程的需要选择正极性电源电压等于3Vcc，势必在扫描正程时Ql的功率损耗增大三倍，解决的方法是：按正程需要选择正电源电压Vcc，仅在逆程期用“自举”方法，让正电压上升至3Vcc，即所谓“泵电源”。
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